数天后，徐辰觉得自己准备好了。
他打开计算机，调出了张乐阳发给他的那几千组原始数据。
屏幕上，密密麻麻的数字如同瀑布般流淌。
“先试试能不能用纯数学的方法暴力破解。”
徐辰并没有急着去思考物理机制，而是习惯性地祭出了数学工具。在他看来，只要函数足够复杂，就没有拟合不了的曲线。
他打开atb，手指在键盘上飞快敲击。
“既然双带模型不行，那就试试多项式拟合。魏尔斯特拉斯逼近定理告诉我们，闭区间上的连续函数都可以被多项式一致逼近。”
徐辰的手指在键盘上停顿了一瞬。
这个定理是老熟人了，想当初在安城三中，他就是祭出了这个公式，把教导主任王德发忽悠得找不着北，最后只能留下一句“极具启发性”便落荒而逃。
徐辰的嘴角勾起一抹怀念的微笑，随后注意力又很快回到了现实。
他直接调用了atb的 polyfit函数，设置了一个高达12阶的多项式模型，点击运行。
屏幕闪铄了一下，一条蓝色的曲线出现在散点图中。
“啧……”
徐辰皱起了眉头。
拟合是拟合上了，曲线完美地穿过了每一个数据点。但是，在数据点的边缘，曲线出现了剧烈的震荡，象是一条发疯的蛇。
这是典型的龙格现象。高阶多项式虽然能强行穿过数据点，但失去了物理意义，这种震荡是纯粹的数学伪影。
龙格现象是数值分析中一个着名的反直觉例子。数学家卡尔·龙格发现，当使用高阶多项式在等距节点上进行插值时，虽然在节点处的误差为零，但在区间的边缘，插值多项式会出现剧烈的震荡，误差反而趋向于无穷大。
这就象是为了强行穿过几个固定的针眼，线头不得不疯狂扭动，最终织出了一张乱七八糟的网。
此路不通。
“那就换个思路。既然张乐阳说可能是噪声，那我就看看这噪声到底长什么样。”
徐辰删掉了多项式模型，重新加载了张乐阳他们用的“双带模型”。
运行，拟合，计算残差。
屏幕上跳出了一张新的图表——残差图。
所谓的残差，就是实验数据减去理论模型后的剩馀部分。如果模型是完美的，那么残差应该是一堆围绕着零轴随机跳动的白噪声，就象高斯分布描述的那样，无序且均匀。
但此刻，徐辰盯着屏幕上的残差图，眼神逐渐变得凝重。
“这不对劲。”
屏幕上的残差点，并没有随机跳动。
它们连成了一条线。
一条有着明显规律的、类似正弦波的波浪线。
……
爱因斯坦说过，“上帝不会掷骰子”。虽然量子力学证明他是错的，但在宏观的统计规律下，上帝更不会掷出正弦波。这绝对不是随机噪声。随机噪声是熵增的产物，是无序的；而这个“噪声”，太有秩序了。
“难道是热漂移？”
这是物理实验中最常见的误差来源。随着测量时间的推移，温度的微小变化会导致电阻发生线性漂移。通常可以通过检查残差与时间的相关性来排除。
徐辰立刻调出了数据文档中的元数据，提取了每一个数据点的时间戳。
他将残差对时间作图。
结果显示，残差与时间并没有明显的线性关系。
“不是热漂移。”徐辰排除了这个可能性，“如果是热漂移，误差应该随时间单调增加。但这个误差是随着磁场的变化而震荡的。”
“那难道是霍尔效应混入？”
这是张乐阳他们最怀疑的点。如果电极不对称，测量纵向电阻时会混入横向的霍尔电压。
徐辰调出了霍尔电阻的数据，将其与残差进行对比。
“型状不象。”徐辰摇了摇头，“霍尔电阻在强磁场下是线性的，而这个残差包含着高次谐波项。两者虽然有关联，但不能完全解释。”
……
排除法一个个做下来，徐辰陷入了沉思。
不是数学拟合不够好，不是随机噪声，不是热漂移，也不是简单的霍尔混入。
“那就只剩下一个可能了。”
徐辰的目光变得锐利起来，想起了福尔摩斯的那句名言：“当你排除了所有不可能，剩下的那个，无论多么不可思议，都是真相。”
“最后的可能就是——模型本身就是错的。”
……
他重新审视张乐阳发给他的处理代码。代码写得很规范，每一步都有注释，显然是经过了多次打磨的标准流程。
徐辰的目光，最终锁定在了第24行：
这行代码看起来是那么的理所当然。
在凝聚态物理中，这几乎是教科书级的操作。其理论基础是着名的“昂萨格倒易关系”。昂萨格基于微观可逆性原理推导出了这一关系，并因此获得了诺贝尔化学奖。根据这个关系，电阻张量在磁场反转下应该保持对称，即 r??(h)= r??(-h)
任何不对称的部分（奇函数项），都被视为误差（比如霍尔效应），必须通过(r(h)+r(?h))/2(r(h)+ r(-h))/2(r(h)+r(?h))/2来剔除。
这就象是物理学界的“公理”，在过去的几十年里，无数实验物理学家都遵循着这一原则处理数据，从未有人质疑过。
“但是……”
徐辰的手指悬在键盘上。
“昂萨格倒易关系有一个前提：系统必须具有时间反演对称性，或者虽然破坏了时间反演，但宏观上没有破坏空间反演。”
“如果那个‘幽灵’般的正弦波残差，恰恰就是被这行代码强行剔除掉的奇函数项呢？”
他深吸一口气，做了一个大胆的决定。
注释掉！
“不许平均。我要看原原本本的、赤裸裸的数据。”
徐辰重新编写了绘图脚本。的数据画成红线，将反向磁场（h＜0h＜0h＜0）的数据取绝对值后画成蓝线，并将它们叠加在同一张图上。
回车，运行。
屏幕刷新。
徐辰的瞳孔猛地收缩。
“抓到你了。”
屏幕上，红线和蓝线并没有重合。
它们之间，裂开了一道缝隙。
这道缝隙并不是杂乱无章的，它随着磁场的变化，呈现出一种极其优美的、周期性的呼吸感。在某些磁场区间，红线在蓝线之上；在另一些区间，蓝线反超了红线。
这根本不是误差！
这是一个完美的、具有特定频率的物理信号！
“这就解释了为什么之前的拟合总是有‘鼓包’。”徐辰恍然大悟，“因为张乐阳他们把这个本来存在的差异给强行平均了。就象是古希腊神话里的普罗克拉斯提斯之床，为了适应床的长度，强行把客人的腿截断或拉长。张乐阳他们为了适应‘偶函数’这个床，强行截断了数据的‘腿’！”
……
但问题来了。
为什么会有这个差异呢？
这可是挑战了昂萨格倒易关系啊！那可是热力学的基石，是写进教科书里的铁律。如果这个关系失效，那就意味着这块材料里，发生了一些非常规的、甚至可以说是“离经叛道”的物理过程。
徐辰的大脑飞速运转，调动着这几天在图书馆恶补的知识。
“昂萨格倒易关系失效？这不太可能，那是热力学第二定律的推论。”
昂萨格倒易关系是不可逆热力学的内核。它表明，如果一个系统处于平衡态附近，那么它的响应系数矩阵是对称的。
例如，热电效应中的塞贝克系数和帕尔帖系数是相等的。这个关系的微观基础是时间反演对称性，即微观粒子的运动方程在时间倒流下是不变的。如果宏观上观测到了不对称，那就意味着微观的时间反演对称性被打破了。
“除非……”
徐辰的脑海中闪过了一个极其冷门的概念——“磁手性各向异性”。
“除非，这个系统同时破坏了时间反演对称性和空间反演对称性！”